原创《POMEC计算目标近场电磁散射特性》：本文是一篇关于电磁散射特性论文范文，可作为相关选题参考,和写作参考文献。
摘 要： 基于面元法思想, 将目标表面近似为面元和棱边的组合, 再用物理光学法（PO）、 等效电磁流法（MEC）等高频近似解法分别计算面元散射场和边缘绕射场, 经矢量叠加求得目标总体近场电磁散射特性. 计算程序区分了凹凸棱边, 并在比较了多种不同等效电磁流表达式之后, 选择了一种既能很好地减少绕射场计算奇异点, 又使计算结果更加符合实际情况的表达式. 最后以某隐身飞机为例, 计算了复杂目标近场RCS.
关键词： 雷达散射截面； 物理光学法； 等效电磁流法
中图分类号： TN011文献标识码： A文章编号： 1673-5048（2015）06-0031-05
Computing Targets’ NearField Electromagnetic Scattering
Characteristics Using PO and MEC
Zhang Jingguo, Jin Guiyu, Gao Chong
（China Airborne Missile Academy, Luoyang 471009, China）
Abstract： The target could be represented as a combination of facets and edges based on faceting approach. Physical optics （PO）method is adopted to calculate the facet’s scattered field and the method of equivalent currents（MEC） is used to calculate the edge diffraction. Taking facet contribution and edge diffraction into consideration, this paper gets the total scattering field by vector superposition. Besides, dihedral angle and raised edge are distinguished in the process. After comparing several different MEC expressions, an expression which can not only reduce the extreme point in edge diffraction calculation, but also make the results be more in line with the actual situation. At last, taking the stealth aircraft as an example, complex targets’ nearfield RCS are gotten.
Key words： RCS； PO； MEC
0引言
目标电磁散射特性预估是雷达探测与识别、 隐身与反隐身等技术的重要基础. 传统意义的雷达散射截面定义在远场、 近场条件下雷达与目标之间的距离与探测波长的关系已不能满足远场条件, 目标本身被看作体目标, 不但结构和散射机理复杂, 而且不同部位与接收机天线之间的距离变
收稿日期： 2015-07-30
作者简介： 张京国（1966-）,男,河南洛阳人,博士,研究方向为目标与环境特性、引战配合.
化较大, 目标形状、 交会角等都会对散射回波产生重要影响. 目前, 对于目标近场电磁散射特性计算问题, 在理论上还没有严格的解析计算方法.
本文用面元法实现目标近场RCS近似计算, 对于形状规则、 可求出其精确解析解的目标, 其RCS计算结果与精确解基本一致； 对于可测量的电大尺寸复杂目标, 其RCS计算结果与测量结果基本一致.
1三角面元划分
目标模型的绘制可借助Auto CAD, CATIA, UG, Pro/E等三维建模软件. 完成目标模型构建之后, 首先将其拆分为三角形面元的组合. 这里以球体为例对面元划分过程进行简述. 设球体半径r等于0.25 m； 入射波长λ等于5 cm, 划分三角形面元时以1/3波长作为面元最大线尺寸, 则面元个数N满足
N≥4πr234λ32（1）
式中： N≥6 530.
2PO法计算面元散射场
2.1遮挡判别
PO计算过程仅考虑目标表面被照射部分, 计算前需进行遮挡判别. 目标表面数据结构如图1所示, 面元法向量与散射方向单位向量之间的夹角小于90°时, 计算其RCS, 反之认为面元被遮挡.
图1目标表面数据结构
2.2PO计算多边形平板散射场
多边形平板单站/双站RCS平方根表达式如下[1]：
σ等于-n^·（e^r×h^i）πTejkr0·ω∑Mm等于1（p^·am）ejkrm·ω·sin（12kam·ω）12kam·ω（2）
式中：σ为平板双站RCS； n^为面元外法向单位矢量； e^r为接收机电极化方向单位矢量； h^i为入射磁场极化方向单位矢量； r0为平板上或平板附近源点位置矢量； ω等于i^-s^, 其中i^等于r/r为入射方向单位矢量, s^等于s/s为散射方向单位矢量, i^等于-s^时为单站, 否则为双站； am为用于描述第m条边长度、 方向的矢量； rm为多边形第m条边的中点对应的位置矢量； p^等于n^×ω/（n^×ω）为多边形平板上垂直于ω的单位矢量； T为ω在多边形平板上的投影长度, T等于ωcosθ等于ω×n^.
电磁散射特性论文参考资料：
结论：POMEC计算目标近场电磁散射特性为关于电磁散射特性方面的的相关大学硕士和相关本科毕业论文以及相关电磁散射特性论文开题报告范文和职称论文写作参考文献资料下载。
